“Salus populi suprema lex est”
Международное общественное объединение

Russian Phisical Society, International

Международное общественное объединение Русское Физическое Общество (сокращённо – РусФО, RusPhS) - добровольное объединение учёных, инженерно-технической интеллигенции, изобретателей, предпринимателей для совместной интеллектуальной и научно-практической деятельности в области естествознания, - науки о природе.
Научная цель: построение единой физической картины мира и поиск основной целевой функции человечества.

Харитонов П.В. Безтопливный автономный генератор электроэнергии (Способ получения электрической энергии на основе работы электрической автоколебательной системы), (Патент РФ)


БЕЗТОПЛИВНЫЙ АВТОНОМНЫЙ ГЕНЕРАТОР ЭЛЕКТРОЭНЕРГИИ
(Способ получения электрической энергии на основе работы
электрической автоколебательной системы)


П.В. Харитонов

 

Использование: в энергетике. Сущность изобретения: способ получения электроэнергии заключается в формировании RLC-цепи, в которую включают реле, а математической моделью цепи является уравнение:

где R, L, C - активное сопротивление, индуктивность и электрическая ёмкость цепи соответственно; Uc - напряжение внешнего электрического поля; h0 - коэффициент модуляции обратной связи; ω - собственная частота RLC-цепи и внешнего поля; q, t - электрический заряд и время соответственно. Параметры электрической цепи подбирают таким образом, чтобы они удовлетворяли условия:

 

 

     

  

 

 

  где E, f - величина напряжённости внешнего поля и его частота соответственно; k - постоянная Больцмана; T - температура окружающей среды; Δ(To) - максимальный размер энергетической щели при T = 0o K; а h0 выбирают исходя из условия минимизации выражения:

 

При достижении в цепи тока, на который настроено реле, вместо активного сопротивления в цепь подключают нагрузку потребителя. 3 ил.

 

 

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

 

Изобретение относится к области энергетики и предназначено для использования во всех областях промышленности, науки и техники, где необходимо потребление энергии.

К настоящему времени основными энергетическими источниками являются тепловые, гидро- и атомные станции. Вклад энергетических источников других типов, например источников, использующих энергию ветра, морских приливов, лучей Солнца, геотермальных источников и т.д. составляет единицы или доли процента по сравнению с вкладом первых трёх.

Не смотря на различие всех этих типов по способу получения энергии, их объединяет одна важная особенность (за исключением разве что источников, использующих энергию солнечных лучей), заключающаяся в том, что задача получения ими энергии обязательно сопряжена с задачей её передачи потребителям. Это требует создания распределительных и передающих устройств и систем, систем управления, что чрезвычайно усложняет и удорожает её потребление. Кроме того, процесс получения энергии первыми тремя типами станций сопряжён или с экологическим загрязнением, или с нарушением природно-климатических условий, а работа тепловых станций (обеспечивающих наибольший вклад в производство энергии), более того, требует работы целых отраслей промышленности по добыче угля, нефти и газа, а также их переработке. Необходимость передачи электрической энергии, кроме всего, делает невозможным её использование в некоторых случаях, например в труднодоступных местах, в воздушном и водном транспорте и т.д. В этих случаях применяются двигатели внутреннего сгорания, использующие непосредственно энергию от сгорания нефти и газопродуктов, что также диктует необходимость работы добывающих отраслей промышленности.

Целью настоящего изобретения является непосредственное получение электрической энергии экологически чистым, не требующим затрат топливных ресурсов способом практически в любом месте, в любое время и в количестве, необходимом для её потребления.

Для достижения этой цели здесь предлагается использовать устройство, работа которого основана на сочетании параметрического и автоколебательного способа генерации электрических колебаний, причём при дополнительно определённых условиях, расширяющих их возможности за рамки, установленные к настоящему времени из известного уровня науки и техники. Имеется в виду возможность такой эффективной генерации электрической энергии, при которой её коэффициент полезного действия КПД превышал бы 1, то есть мощность, выделяемая на сопротивлении потерь, превышала бы общую питающую устройство мощность, что дало бы, в свою очередь, основание говорить о новом способе получения энергии.

К настоящему времени известен способ параметрической генерации, заключающийся в периодическом изменении параметров колебательного контура: L или C (в данном случае будет рассматриваться изменение только C). В основе этого способа лежит теория параметрической генерации, разработанная Л.И. Мандельштамом и Н. Д. Папалекси [1]. Согласно этому способу, если выбрать частоту и величину изменения ёмкости таким образом, чтобы вся система была близка к границе параметрического резонанса, то слабые внешние сигналы определённой частоты вызовут в контуре вынужденные колебания значительной амплитуды. При этом известно, что, если работа, совершаемая против сил поля конденсатора, - работа «накачки» больше, чем рассеяние энергии на сопротивлении потерь контура, то в нём возбудятся колебания на его собственной частоте и при отсутствии ЭДС сигнала. Известно также, что выделяемая при этом на сопротивлении потерь контура мощность может равняться мощности «накачки», а КПД, таким образом, может достигать единицы [2].


На этом принципе Л.И. Мандельштамом и Н.Д. Папалекси были построены параметрические генераторы [3]. В последующие годы, вплоть до середины 70-х, это направление получило сильное развитие, было подано множество заявок, например [4]. Однако, до конца все возможности этого способа, на наш взгляд, исследованы не были. Для этого необходимо было вернуться назад и решить заново классическую задачу Ланжевена для броуновского параметрического осциллятора в её новой постановке. Но даже при наличии желания - этого сделать было нельзя, так как математический аппарат для её решения в это время (50-е 60-е годы) ещё только создавался (имеются в виду уравнения Фоккера-Планка-Колмогорова ФПК и методы их решения).

Из теории параметрической генерации известно, что работа «накачки» может быть интерпретирована как внесение отрицательного сопротивления R(-) в контур. Величина R(-) может быть вычислена, если энергию, получаемую контуром на частоте сигнала от источника «накачки» за 1 секунду приравнять -U2м/2R(-) [5]. То есть:


,

 

где: Um - амплитудное значение возбуждаемого в контуре сигнала U = Um·cos(Wt+ φ); DC 2C1 - полное изменение емкости C0, изменяемой по закону C C0 C1·sin2Wt; φ сдвиг фаз между сигналом в контуре и сигналом «накачки». Тогда:

 

 

Отсюда видно, что величина R(-), а следовательно - и усиление, зависят от фазы φ: при φ= 0 усиление и 1/R(-) максимальны, при φ= π/2 R(-) > 0 и сигнал не усиливается, а поглощается. При фазе же, стремящейся к π/4, R(-) будет стремиться к ∞ но ни при такой фазе R(-) не может быть меньше, чем 4/(W•ΔС), что требуется для обеспечения равенства R(-) сопротивлению потерь контура R. На важность этого момента не было обращено достаточного внимания в теории параметрической генерации. Но именно благодаря ему, как показали наши разноплановые исследования стохастической и динамической модели такого генератора [6-8], можно обеспечить при определённых условиях возникновение эффекта, обозначенного нами как динамическая сверхпроводимость, на базе которого было бы возможно осуществление предлагаемого изобретения. Впрочем, из теории параметрической генерации известно, что вынужденные колебания теоретически должны бы нарастать до бесконечной амплитуды даже при наличии «трения» в системе. Однако, фактически только при малых амплитудах, когда система линейна, происходит такое нарастание энергии. С увеличением амплитуды колебаний существенную роль начинают играть нелинейные члены уравнения, которые не содержались в исходной математической модели контура. Поэтому практически амплитуда колебаний должна быть ограниченной. Тем не менее, особый интерес, как было уже сказано выше, имеет момент возникновения самовозбуждения, то есть когда общее сопротивление контура ΔR = R + R(-) = 0. В этом случае утверждается, что формально в такой системе могут существовать незатухающие колебания с любой амплитудой.
Однако в действительности в реальной системе невозможно осуществить точное равенство ΔR = 0 по причине того, что физические параметры всегда будут с течением времени немного изменяться и ΔR будет больше или меньше нуля. При ΔR > 0 колебания будут затухать, а при ΔR < 0 сначала будут нарастать, но по мере нарастания - всё большую роль будет играть фактор нелинейности; и поэтому снова затухать. В результате будут иметь место неустойчивые колебания, то затухающие, то нарастающие [9]. Кроме того, при ΔR = 0 возможно, как утверждается в [10], осуществление фазовых переходов 1-го и 2-го рода. А именно с фазовым переходом 2-го рода и связан переход некоторых металлов и соединений в сверхпроводящее состояние.
Предлагаемый способ, в отличие от известного, как раз и базируется на утверждении о принципиальной возможности осуществления ΔR = 0 и, кроме того, ΔR ≈ R(-), что также обеспечивает возникновение эффекта динамической сверхпроводимости. Здесь R(-) определяется согласно результатам исследования динамической модели так:

 

 

    что при дополнительно введённых соотношениях:

 

 


определяемых, как будет сказано ниже, из условия минимизации дисперсии в решении задачи Ланжевена, легко преобразуется к виду:

 

 

Или с учётом того, что h0 C0/C1 и DC 2C1, к виду, аналогичному (2*):

 

 

Откуда видно, что вносимое в контур R(-) по абсолютной величине должно быть меньше R(-), определяемого по выражению (2*) в 4 раза. При этом, подставляя соотношение W = (πR)/L известное выражение для собственной частоты контура:

 

 

 

получаем выражение, имеющее фрактальный характер для параметров контура, что имеет важное значение как условие, способствующее становлению самоорганизующихся процессов.

Другим признаком, характеризующим предлагаемое изобретение, является автоколебательный способ возбуждения электрических колебаний в контуре. То есть здесь параметрическое воздействие на C0 контура предлагается осуществлять за счёт модуляции положительной обратной связи с определённым коэффициентом её усиления путём использования устройства, питающегося от постоянного источника и реализующегося две основные функции: умножение входного сигнала по частоте на 2 и усиление этого сигнала с определённым из расчёта коэффициентом усиления. В общем случае устройство должно обеспечивать максимальную техническую реализацию определённой и указанной ниже по описанию динамической схемы такого контура (автогенератора).

Таким образом, в силу того, что предлагаемый способ предполагает использование устройства, которому присущи два основных признака: (1) наличие основной колебательной системы и (2) наличие звена обратной связи, управляющего постоянным источником энергии, - его можно отнести и к автоколебательной системе. В качестве её аналогов могут быть приведены, например, нижеприведённые устройства [11-15].

Однако, все возможные модификации автоколебательного способа, реализуемые этими устройствами, не способны (в силу вышеназванных причин) обеспечить эффективность генерации электрической энергии с КПД, большим единицы, что позволило бы устройствам приобрести новое качество быть источниками электрической энергии.

Этим качеством обладает предлагаемый здесь способ. Динамической схемой или математической моделью автоколебательной системы, реализующей предлагаемый способ, является обобщённое уравнение Матье:

 

 

где второе слагаемое в равной части представляет собой управляющее воздействие через обратную связь по электрическому заряду q:

 

Uупр = Kос·cos2wt·q,                    (2 )

 

 

Uc - сигнал внешнего поля, R, L, C - активное сопротивление, индуктивность и электрическая емкость колебательного контура соответственно.

Если учесть здесь необходимое из условия минимизации дисперсии соотношение f = R/(2L) и подставить его в известное выражение для определения собственной частоты контура

 

 

то получим необходимое для реализации заявляемого способа соотношение между всеми параметрами контура:

 

 

 

f - резонансная частота контура (Гц), h0 - коэффициент модуляции обратной связи.

 

Примечание: Достижимое количество знаков после запятой в коэффициенте h0 зависит от стабильности этих параметров.

Соотношения: 

                 f R/2L      и 

 

  , как показано в нашей работе [6] (первое соотношение в ней записано как W = 2πλo), обеспечивают минимизацию дисперсии взаимного отклонения гантеле-образных масс градиентометра, за счёт чего повышается его чувствительность и обеспечивается возможность накопления им гравитационной энергии. Причём, при значении h0 ≈ 0,553 процесс накопления имеет линейный характер, а при значении h0 ≈ 1,0365 - экспоненциальный. Выражение для дисперсии взаимного отклонения здесь определено так: 

 

То есть известная формула Эйнштейна-Смолуховского в этом случае дополняется множителем H(h0)/2, зависящим от коэффициента модуляции обратной связи, фиг. 1.
При решении же - аналогичной этой - классической задачи Ланжевена для брауновского гармонического осциллятора с модуляцией коэффициента квазиупругой связи άc эта формула принимает общий вид:

  

 

а в применении к электрическому колебательному контуру, описываемому уравнением (2), эта же формула для дисперсии заряда будет такой: 

 

  Учёт регулярной составляющей Uc•cos ωt при исследовании стохастических уравнений по уравнению (2) и при выполнении соотношения (3) не выявил её влияния на результирующую дисперсию, то есть формула (6) остается справедливой и в этом случае.

Дисперсии заряда, определяемой по этой формуле, соответствует разброс энергии:

 

 

Здесь необходимо отметить, что понятие разброса энергии, а также понятие дисперсии играют ключевую роль при формировании понятий статистической физики.

Однако по исторически сложившейся традиции таким ключевым понятием принято считать произведение (k·T), то есть температуру, так как это единственно существенный параметр, от которого зависит дисперсия.

Поэтому, не нарушая как принятой традиции, так и принятого подхода к формированию определений статистической физики, можно ввести понятие эффективной температуры Tэф = T·H(h0)/2.

Таким образом, эта формула сохранит свой прежний вид, то есть применительно к электрическому колебательному контуру:

 

 

или для эффективной ширины энергетического максимума:

 

 

  Другими словами, выдерживая определённое значение h0, можно определить эквивалентную или эффективную температуру контура. Так, например, при значении H(h0 1,0365)·1,7·10-5, что возможно при соблюдении стабильности параметров контура с точностью C - не более 0,2%, R - не более 0,5%, L - не более 2%, - эффективная температура Tэф при 300о K будет иметь значение 2,55·10-3 K.

Но при такой температуре контур должен находиться в сверхпроводящем состоянии, которое характеризуется образованием энергетической щели Δ, размер которой (при Tэф =̃ Tc) можно определить по формуле из [16]:

 

  Однако, из квантовой статистики известно, что сверхпроводящее состояние проводника, находящегося в электромагнитном поле, может быть разрушено при определённой величине его параметров.

Для определения критических параметров этого поля можно воспользоваться методом, принятым в квантовой статистике, однако это же можно сделать, используя соотношение (3) (заодно показав, как из него следует сверхпроводимость), а также равенство между энергией, запасённой индуктивностью при протекании по ней сверхпроводящего тока, и кинетической энергией электронов, образующих этот ток. Покажем, что результаты, полученные таким способом, полностью совпадают с результатами, полученными методом, принятым в квантовой статистике.

Запишем вначале равенство между энергией, запасённой индуктивностью, и кинетической энергией сверхпроводящих электронов из [17]: 




Отсюда можно определить, что кинетическая индуктивность, характеризующая сверхпроводящее состояние контура, будет равна:

 

Lк = me·l/(ne2·S).                              (10)

 

С другой стороны, воспользовавшись выражением для L из соотношения (3), получим:


L = ρ·l/(2S·f) = me·l/(ne·e2·S·τ·f),                    (10′ )

 

где ρ = 2me/(e2·ne·τ) - удельное сопротивление проводников контура; τ - время свободного пробега электронов.

Отсюда видно, что для достижения сверхпроводящего состояния контура необходимо потребовать, кроме всего, чтобы t было равно периоду колебаний внешнего поля, то есть должно выполняться равенство  t·f = 1.

Отсюда можно заключить, что в сверхпроводящем состоянии электроны, двигаясь равноускоренно под действием поля, из условия неразрушения сверхпроводимости (или сохранения коррелированного движения), должны за время τ приобрести скорость не большую, чем критическая vкр, причём половину длины свободного пробега они должны ускоряться, а следующую половину - тормозиться, как это изображено на фиг. 2. При таком представлении, в контуре должен возникнуть постоянный электрический ток, величину которого можно определить из выражения:


Imax e·n0·S·vкр,                            (11)

 

где для vкр можем записать a•t vкр (a - ускорение электронов под действием поля) или:


Emax·e·τ/me = vкр.                         (12)


Отсюда для Emax получаем:


Emax=me·vкр·f/e.                             (13)

 

То есть величина напряжённости электрического поля должна быть не более той, чем это позволят f и vкр.
Максимально допустимая скорость vкр должна определяться, очевидно, размером энергетической щели и здесь нельзя обойтись без понятий квантовой статистики. Покажем, что с использованием этих понятий для определения Emax мы также придём к выражению (13). Согласно этим понятиям максимальное значение амплитуды Emax, при котором разрушается сверхпроводимость, определяется равенством из [17]:


Emax = h·f/(e·ζo),                               (14)

 

где: ζo = h·vF/(2Δ(T)) - размер области коррелированного движения электронов в куперовской паре (длина когерентности);

     

 

    - скорость хаотического движения электронов (скорость Ферми);

EF(O) = h2/(2me)·(3ne/8π)·213 ≈ 8,847·10-19 Дж - энергия Ферми при Т = 0 [18]. Критическая же скорость определяется из условия не превышения кинетической энергии электронов при их участии в дрейфе пары как целого, то есть бозона. Исходя из этого, критическая скорость куперовской пары (бозона) определяется так:


vкр = Δ (T)·(me·vF).                                 (15)

 

Подставляя отсюда vF в выражение для ζo, а ζo в выражение (14) для Emax, получим:

 

Emax = f·Δ (t)/(e·vF) = me·vкр·f/e,               (16)

 

что полностью совпадает с (13).

Отсюда можно заключить, что соотношение (3) полностью удовлетворяет определённым в квантовой статистике условиям сверхпроводимости. То есть организация обратной связи в колебательном контуре при условии выдерживания его параметров и коэффициента модуляции в соответствии с соотношением (3) приводит этот контур в состояние, эквивалентное при низких температурах, то есть в сверхпроводящее состояние. В силу того, что это явление возникает при нормальной температуре, но при определённом способе управления, оно было обозначено нами как динамическая сверхпроводимость.

В данном случае за способ управления принимается такое управление, при котором поведение системы описывается обобщённым уравнением Матье. Однако, вполне возможно, что этот способ не является единственным, см., например, [19]. Здесь даётся обзор теории броуновского движения, которое описывается нелинейными уравнениями Ланжевена и соответствующими уравнениями ФКП, в частности устанавливается зависимость структуры уравнения Эйнштейна-Смолуховского от значения коэффициента обратной связи при взаимодействии броуновской частицы со средой.

Тем не менее, для данного конкретного случая можно заключить, что электрический колебательный контур, находящийся в переменном электрическом поле, можно привести в состояние динамической сверхпроводимости, организуя для этого управление согласно (2') и задавая при этом соотношение между его параметрами, параметрами управления и параметрами электрического поля в виде:

 

   

Для колебательного контура, параметры которого имеют указанную выше стабильность, удовлетворяют этим соотношениям и где в качестве проводников используется медный провод сечением 1 мм2, - величина vкр, определяемая из (15) при Т = Tэф, будет иметь значение vкр ≈ 168,4 м/с, а максимальный ток в соответствии (17): Imax = e·ne·S·vкр ≈ 1589976 А/мм2.

При этом, при напряжённости электрического поля, к примеру, не более 1 В/м резонансная частота контура должна быть не менее 162800 Гц, а для частоты не менее 50 Гц напряжённость электрического поля должна быть не более 4,78·10-8 В/м, то есть в этом случае необходима экранировка всего контура (так как напряжённость электрического поля помехи в этом диапазоне доходит до нескольких единиц В/м).

Однако здесь важно отметить, что этот ток (точно так же, как и в известном случае со сверхпроводимостью) не должен сопровождаться диссипацией энергии, то есть выделением её по закону Джоуля-Ленца на R контура в силу того, что одновременно с увеличением тока произойдёт соответствующее увеличению τ уменьшение удельного сопротивления контура ρ согласно зависимости:

  ρ = 2me/(e2·ne·τ).                        (18)

 

При этом не произойдёт нарушения параметрического соотношения (3'), так как параметры C и L также изменятся соответственно R. Эти новые значения R, C и L можно также обозначить как динамические.

Для выделения энергии на R контура необходимо нарушить условия его сверхпроводимости, для чего можно отключить модуляцию или просто обратную связь. При этом сопротивление контура примет исходное значение и выделенную на нём мощность можно определить по формуле: 

 

Исходя из этого, алгоритм управления устройством для получения электрической энергии может быть следующим. 


В цепь колебательного контура включается токовое реле РТ с определённым из уровня энергетической потребности порогом срабатывания (при этом сопротивление, вносимое в контур реле, должно также учитываться соотношением (3')). При достижении током порогового значения реле срабатывает и отключает обратную связь, обеспечивая тем самым выделение энергии, а при уменьшении его до значения Imin, оно вновь включает обратную связь, обеспечивая этим новый цикл увеличения I до очередного Iпор, и т.д. Вместо R этот ток можно непосредственно подавать на исполнительный механизм (электродвигатель и т. п.). При этом алгоритм управления будет тот же.

Примером устройства, реализующего этот способ, может быть устройство, изображённое на фиг. 3.

Для подтверждения реальности предлагаемого способа получения электрической энергии был проведён физический эксперимент.

В качестве сигнала внешнего поля использовалась электрическая напряжённость E, создаваемая естественным гравитационным полем Земли. Величину этой напряжённости можно определить из эквивалентности действия гравитационного градиента действию электрической напряжённости по смещению свободных электрических зарядов относительно их равновесного положения в проводнике длиной l:

 

E = Г·mе·l/е ≈ 1,7·10-17 В/м,                    (20)

 

где Г = 3·10-6 c-2 - гравитационный градиент на поверхности Земли. Сигнал такой малости давал возможность исключить необходимость экранировки контура; и вместе с тем давал возможность на низких частотах (50-400 Гц) растянуть во времени процесс возрастания тока. Однако, по причине отсутствия синхронизации генератора источника модуляционного сигнала с входным сигналом контура (взаимная подстройка этих частот осуществлялась вручную) имело место образование набега фазы. По этой причине нарастание тока за время порядка 1÷5 секунд ограничивалось величиной 0,1÷12 мА, причём амплитуда и скорость нарастания зависели от частоты входного сигнала и скорости набега фазы. При более низкой частоте входного сигнала, амплитуда и скорость нарастания тока были больше, чем при более высокой; и при уменьшении скорости набега фазы скорость нарастания тока уменьшалась, но до более высоких амплитуд, чем при её увеличении. То есть за счёт образования набега фазы, возникающий в контуре постоянный ток начинал осциллировать относительно какого-либо среднего в пределах 0,1÷12 мA значения. Визуально частота осцилляций в зависимости от скорости набега фазы составляла 0,2÷2 Гц.

Подобное поведение тока при неизменных параметрах имело место в течение всего времени наблюдения продолжительностью до 2 ч.
Степень соответствия измеренных в эксперименте значений тока и вычисленных расчётным путём составила 10÷20%.

Наблюдаемая картина поведения тока полностью объясняется в рамках описанного выше способа.

В настоящее время ведутся работы по усовершенствованию эксперимента.


ФОРМУЛА ИЗОБРЕТЕНИЯ

 

Способ получения электрической энергии, включающий подключение к RLC-цепи, в которой автоколебательно генерируют электрический ток, нагрузки потребителя, отличающийся тем, что RLC-цепь, в которую дополнительно включают реле и математической моделью которой является уравнение: 

  

  где R, L, C - активное сопротивление, индуктивность и электрическая емкость цепи, соответственно; Uс - напряжение внешнего электрического поля; hо - коэффициент модуля обратной связи; ω - собственная частота RLC-цепи и внешнего поля, рад/с; q, t - электрический заряд и время, соответственно, создают путём подбора её параметров в зависимости от параметров внешнего поля следующим образом:

 

  R 2f L,                   

где E, f - величина напряжённости внешнего поля и его частота, соответственно, Гц;
k - постоянная Больцмана; T - температура окружающей среды, К; Δ(To) - максимальный размер энергетической щели при Т = 0oК, причём hо устанавливают из условия минимизации выражения:

 

 

а нагрузку потребителя подключают к электрической цепи вместо её активного сопротивления по срабатыванию реле, настроенного на заданный ток.

   



Фиг. 1



  Фиг. 2


 

  Фиг. 3

 

 

Литература

 

1. Л.И. Мандельштам. К теории параметрической генерации. // Собрание трудов Л.И. Мандельштама, т. 2, АН СССР, 1947 г. стр. 374.
2. СВЧ - Полупроводниковые приборы и их применение. Гл. 8. Под ред. Г. Уотсона. Перевод с англ. п/ред. д.ф.-м.н. проф. В.С. Эткина. М., «Мир», 1972 г, стр. 228.
3. Л.И. Мандельштам, Н.Д. Папалекси. К вопросу о параметрической регенерации. / «Известия электропромышленности слабого тока», 1935 г., N 3, стр. 1-7.
4. Г. И. Рукман. Параметрический генератор. А.С. № 111720. Заявлено 19.07.57, кл. H 03B 09/00.
5. К.В. Филатов. Введение в инженерную теорию параметрического усиления. «Советское радио», М., 1971 г., стр. 6, 7.
6. П.В. Харитонов. Об ограничении тепловыми шумами предельной чувствительности ротационного гравитационного градиентометра с параметрической модуляцией коэффициента обратной связи. / Журнал «Гироскопия и навигация», N 2, 1993 г. ЦНИИ Электроприбор, г. Санкт-Петербург.
7. П.В. Харитонов. О влиянии параметрического резонанса на проводимость колебательного контура. Структура решения Эйнштейна-Смолуховского для параметрического брауновского осциллятора. / Журнал «ЖРФМ», 2005, № 1-12, стр. 14-34.
8. П.В. Харитонов. Способ оптимизации управления. / Журнал «ЖРФМ», 2008, № 1-12, стр. 25-40.
9. С.П. Стрелков. Введение в теорию колебаний. М., «Наука», 1964 г., стр. 43, 177, 179.
10. П. С. Ланда. Автоколебания в системах с конечным числом степеней свободы. М., «Наука», 1980 г. стр. 23.
11. С. С. Судаков. Устройство генерирования сложных периодических колебаний. H 03B 5/08, А.С. № 371851 от 5.02.76 г.
12. Ю.И. Судаков, Д.Я. Нагорный. Автогенератор. H 03B 5/00, А.С. № 1401548 от 7.06.88 г. Бюллетень № 21;
13. Е. Е. Юдин, В.П. Яценко. Автогенератор. H 03B 5/00, А.С. № 653724 от 28.03.79 г.
14. Е.Ф. Зимин, Г.П. Гаев. RC-Автогенератор низкой частоты. H 03B 5/00, А. С. № 292207 от 6.01.71 г.
15. Ю.К. Рыбин, М.С. Ройтман, Э.С. Литвак. Автогенератор. H 03B 5/00, А.С. № 664273 от 25.05.79.
16. Е.М. Лифшиц, Л.П. Питаевский «Статистическая физика, ч. 2. Теория конденсированного состояния», стр. 193.
17. О.Г. Вендик, Ю.Н. Горин. Криогенная электроника. М., 1977 г.
18. А. И. Ансельм. Основы статистической физики и термодинамики. М. «Наука», 1973 г. стр. 291.
19. Ю. Л. Климонтович. Нелинейное броуновское движение. /Журнал «Успехи физических наук». № 8, 1994 г. Т. 164.
20. П.В. Харитонов. Метод синтеза управляющего воздействия модально вынужденного вида с использованием системы управления переменной структуры: Дис. ... канд. техн. наук : 05.07.09, Омск, 2000


Омск, 20. 10. 2008

 

Харитонов Павел Викторович, - кандидат технических наук, действительный член Русского Физического Общества (1995).

« назад

Журнал Русской Физической Мысли
Журнал Русской Физической Мысли

Ссылки: